Большая Советская Энциклопедия (РА)

Лит.: Маркс К. и Энгельс Ф., Соч., 2 изд., т. 8—15, 21 (см. Указат. имен); Tilby A. W., Lord J. Russel, L., 1930.

Л. И. Гольман.

Расселение животных

Расселе'ние живо'тных, постепенное увеличение области обитания — ареала тех или иных видов. Обычно связано с изменением абиотических и биотических условий окружающей среды и численности животных. Состояние популяции данного вида, увеличение её численности, обусловливающее возрастание плотности популяции, стимулирует Р. ж. (например, в 20 в. в Евразии в связи с общим потеплением климата сев. граница распространения ряда видов животных продвинулась на С.). Различают Р. ж. активное (бег, плавание, полёт) и пассивное (перенос реками, морскими течениями, на плавающих в море предметах, ветром); последнее имеет значение главным образом для мелких (морские планктонные организмы, насекомые и т.п.), а иногда н более крупных животных (например, стая белых цапель была перенесена бурей из Африки в Америку и заселила её; с плавающими стволами деревьев расселяются мелкие пресмыкающиеся — змеи, гекконы). Некоторых мелких животных расселяют более крупные (так, птицы, кроме паразитов, переносят иногда моллюсков, яйца пресноводных животных и т.п.).

Лит.: Гептнер В. Г., Общая зоогеография, М. —Л., 1936.

В. Г. Гептнер.

Расселение растений

Расселе'ние расте'ний, расширение области распространения — ареалатех или иных видов посредством рассеивания их зачатков (семян, спор) и натурализации на новых местах. Р. р. зависит от количества производимых растением жизнеспособных зачатков, средств расселения, возможностей закрепления в местах, куда они переносятся. Р. р. бывает постепенным и скачкообразным (сразу на большое расстояние); в естественных условиях преобладает первый тип. Основные факторы расселения: воздушные течения — ветры, восходящие токи воздуха (анемохория), воды суши (гидрохория), морские течения, животные (зоохория), различные формы деятельности человека (антропохория). Р. р. ограничивается следующими факторами: географическими (моря и проливы, горы, «непроходимые» для растений данного вида), экологическими (несоответствие климатических и др. абиотических и биотических условий природе вида) и биологическими (конкуренция др. видов). Сочетание действия средств расселения и преград определяет возможный темп Р. р.

Лит.: Толмачев А, И., Введение в географию растений, Л., 1974.

А. И. Толмачев.

«Рассерженные молодые люди»

«Рассе'рженные молоды'е лю'ди», или «Сердитые молодые люди» («Angry young men»), принятое в критике название группы английских писателей, выступивших в 50-е гг. 20 в. Термин восходит к автобиографической книге Л. А. Пола «Рассерженный молодой человек» (1951); широко распространился после постановки в Лондоне в 1956 пьесы Дж. Осборна «Оглянись во гневе» — в страстных мизантропических монологах её героя дана концентрация настроений «Р. м. л.». Наиболее типичные «Р. м. л.» — романисты Дж. Уэйн, К. Эмис, Дж. Брейн и драматург Осборн, которые, однако, не образовали литературной школы. «Р. м. л.» объединяет недовольство английской буржуазной действительностью и, в частности, положением молодёжи в обществе, протест против социального неравенства, сословного чванства, лжи и лицемерия. Их герой — обычно молодой человек, получивший университетское образование; он разочарован в жизни, недоволен своей работой, обществом, в котором ему нет места. Бунт против принятых норм поведения и морали он проявляет в экстравагантных и шутовских выходках, в скандальном адюльтере, в демонстративном уходе в ряды рабочего класса. «Р. м. л.» не выдвинули положительной программы, их критика носила индивидуалистический характер. К концу 50-х гг. они отошли от прежних тем и героев.

Лит.: Ивашева В. В., Английская литература XX века, М., 1967; Гозенпуд А. А., Пути и перепутья, Л., 1967; Шестаков Д., Современная английская драма (Осборновцы), М., 1968; Maschler Т. (ed.), Declaration, by С. Wilson [and others], L., 1957; Allsop K., The angry decade, L., 1958; Gindin J., Postwar British fiction, Berk., 1962.

Рассеяние микрочастиц

Рассея'ние микрочасти'ц, теория рассеяния, процесс столкновения частиц, в результате которого меняются импульсы частиц (упругое рассеяние) или наряду с изменением импульсов меняются также их внутреннего состояния либо образуются др. частицы (неупругое рассеяние).

Одна из основных количественных характеристик как упругого рассеяния, так и неупругих процессов, — эффективное поперечное сечение процесса (называемое обычно просто сечением) — величина, пропорциональная вероятности процесса и имеющая размерность площади (см ²). Измерение сечений процессов позволяет изучать законы взаимодействия частиц, исследовать структуру частиц. Например, классическими опытами Э. Резерфорда по рассеянию a-частиц атомами было установлено существование атомных ядер (см. Резерфорда формула); из опытов по рассеянию электронов большой энергии на протонах и нейтронах (нуклонах) получают информацию о структуре нуклонов; эксперименты по упругому рассеянию нейтронов и протонов протонами позволяют детально исследовать ядерные силы и т.д. (О столкновениях атомов и ядер см. Столкновения атомные,Ядерные реакции.)

Классическая теория рассеяния. Согласно законам классической (нерелятивистской) механики, задачу рассеяния двух частиц с массами m₁ и m₂ можно свести переходом к системе центра инерции сталкивающихся частиц (системе, в которой покоится центр инерции частиц, т. е. суммарный импульс частиц равен нулю) к задаче рассеяния одной частицы с приведённой массой m = m₁m₂/(m₁ + m₂) на неподвижном силовом центре. В силовом поле (с центром О) траектория частицы искривляется — происходит рассеяние. Угол между начальным (р_нач) и конечным (р_кон) импульсами рассеиваемой частицы называется углом рассеяния. Угол рассеяния J зависит от взаимодействия между частицами и от т. н. прицельного параметра r — расстояния, на котором частица пролетела бы от силового центра, если бы взаимодействие отсутствовало (рис. 1). Классическая механика устанавливает следующую связь между прицельным параметром и углом рассеяния:

,

где U (r) — потенциальная энергия взаимодействия, r — расстояние до силового центра (r_мин — минимальное расстояние), Е = р²_нач/2m — энергия частицы.

На опыте обычно не измеряют рассеяние индивидуальной частицы, а направляют на мишень из исследуемого вещества пучок одинаковых частиц, имеющих одинаковую энергию, и измеряют количество частиц, рассеянных под данным углом. Число частиц dN, рассеянных в единицу времени на углы, лежащие в интервале J, J + dJ, равно числу частиц, проходящих в единицу времени через кольцо 2prdrxn. Если n — плотность потока падающих частиц (число частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению движения частиц в пучке), то dN = 2prdrxn, а сечение упругого рассеяния ds определяется как отношение dN /n и равно

(2)

(т. е., как уже отмечалось, сечение имеет размерность площади). Сечение рассеяния на все углы — полное сечение рассеяния — получается интегрированием (2) по всем прицельным параметрам. Если а — минимальный прицельный параметр, при котором J = 0 (т. е. частица проходит без отклонения), то полное сечение рассеяния s = pa².

Квантовая теория рассеяния. В квантовой теории процессы упругого рассеяния и неупругие процессы описываются амплитудами рассеяния — комплексными величинами, квадрат модуля которых пропорционален сечениям соответствующих процессов. В 1943 В. Гейзенберг для описания процессов рассеяния ввёл т. н. S– матрицу, или матрицу рассеяния. Её матричные элементы определяют амплитуды различных процессов. Через матричные элементы S– матрицы выражаются физические величины, непосредственно измеряемые на опыте: сечение, поляризация частиц (среднее значение оператора спина), асимметрия, возникающая при рассеянии на поляризованной мишени и др. С др. стороны, матричные элементы S– матрицы могут быть вычислены при определённых предположениях о виде взаимодействия. Сравнение результатов опыта с предсказаниями теории позволяет проверить теорию.

Общие принципы инвариантности (инвариантность относительно вращений, из которой вытекает сохранение момента количества движения, отражений — сохранение чёткости, обращения времени и др.) существенно ограничивают возможный вид матричных элементов S– матрицы и позволяют получить проверяемые на опыте соотношения. Например, из закона сохранения чётности следует, что поляризация конечной частицы при столкновении неполяризованных частиц направлена по нормали к плоскости рассеяния (плоскости, проходящей через начальный и конечный импульсы частицы). Измеряя направление вектора поляризации, можно выяснить, сохраняется ли чётность во взаимодействии, обусловливающем процесс. Изотопическая инвариантность сильных взаимодействий приводит к соотношениям между сечениями различных процессов, а также к запрету некоторых процессов. В частности, из изотопической инвариантности следует, что при столкновении двух дейтронов не могут образоваться a-частица и p°-мезон. Исследование этого процесса на опыте подтвердило справедливость изотопической инвариантности.

Условие унитарности S– матрицы, являющееся следствием сохранения полной вероятности (суммарная вероятность рассеяния по всем возможным каналам реакции должна равняться 1), также накладывает ограничения на матричные элементы процессов. Одно из важных соотношений, вытекающих из этого условия, — оптическая теорема, связывающая амплитуду упругого рассеяния на угол 0° с полным сечением (суммой сечений упругого рассеяния и сечений всех возможных неупругих процессов).