Квантовая теория и раскол в физике

новленных счетчиков. Если копенгагенская интерпретация верна, то такие

счетчики, находящиеся за Bи показывающие широкое рассеяние (и узкую

щель), должны теперь подсчитывать совпадения, – счетчики, которые до того

как щель Aбыла сужена, не считали какие-либо частицы.

Подведем итог: если копенгагенская интерпретация верна, то любое

возрастание точности нашего знания координаты qyчастиц, движущихся на-

право, должно увеличить их рассеяние, причем это предсказание должно быть

проверяемым.

Я склонен думать, что проверка покажет против копенгагенской ин-

терпретации. Отсюда будет следовать, что тезис Гейзенберга подорван.

Какой же будет координата, если наш эксперимент вопреки моему

личному мнению подтвердит копенгагенскую интерпретацию, т.е. если части-

цы, чьи координаты по оси yкосвенно измерены в B, обнаружат возросшее рас-

сеяние?

Это могло бы интерпретироваться как признак действия на расстоя-

нии, и если эта интерпретация будет принята, то она приведет к тому, что нам

39

придется отказаться от эйнштейновской интерпретации специальной теории

относительности, т.е. вернуться к интерпретации Лоренца, а вместе с нею к

ньютоновскому абсолютному пространству и времени".

Жирарди далее формулирует свои комментарии: 1. Проблема не определена точно. Как будет ясно из следующего, поло-

жение, обозначенное как , остается неосмысленным, пока не определена

точно степень пространственной корреляции частиц.

2. Положение, обозначенное как , обнаруживает опасное смешение меж-

ду интерпретацией теории и ее точными формальными правилами. Даже если

вы рассматриваете копенгагенскую интерпретацию как неудовлетворительную

и неприемлемую, это не означает, что вы имеете право приписывать тем, кто

поддерживал эту интерпретацию, предсказания, противоречащие выводам из

формализма теории. Принимая это во внимание, не трудно увидеть, что автор в

положении , а также и в положении неправильно использует правила кван-

товой механики и не оценивает в полной степени значимость редукции волно-

вого пакета. Что квантово-механические правила говорят о рассматриваемом

эксперименте? В силу доказанной выше теоремы – из квантово-механических

правил следует, что все мыслимые эксперименты в Bне подвержены влияниям

от измерений, выполняемых в A. Положение тоже ложное: копенгагенская

интерпретация, следующая формальным правилам, не устанавливает, что изме-

рение при Aпорождает какие-либо эффекты в зоне B. Автор предсказывает, что

таков и будет результат эксперимента, но он почему-то утверждает, что это

предсказание противоречит тому, которое следует из ортодоксальной кванто-

вой механики. По той же причине положение неверно и ведет к странным ут-

верждениям, имеющим место в конце цитируемого текста.

Жирарди ссылается на доказанную им теорему, из которой следует, что

измерение, выполненное при помощи щели A, не может порождать физические

эффекты в B.Он поясняет смысл этой теоремы следующим образом: "Рассмот-

рим систему S = S1 + S2в состоянии

)

1

(

(2)

=

,

i

i

40

где

)

1

(

и (2)

– состояния, описывающие соответственно частицы 1 и 2, дос-

i

i

таточно точно локализованные в пространственных областях, обозначенных 1 -

5 на рис. 3. Поперечная протяженность волнового пакета связана очевидным

образом с соответствующим рассеянием по импульсам. Допустим, волновые

пакеты соответствуют малому рассеянию по импульсам. В частности, пусть

волновой пакет 3, который идентифицируется измерением при A, с открытием

щели, обозначенной на рис. 3, соответствует угловому разбросу, также обозна-

ченному на этом же рисунке.

В таком случае частицы, прошедшие щель A, не могут фиксироваться (с ощу-

тимой вероятностью) счетчиками, расположенными за пределами этого угла.

Сузим щель A. Пучок, который был выделен, теперь оказывается более локали-

зованным в вертикальном направлении. В то же самое время рассеяние pyпосле

щели увеличится (рис. 4).

41

Однако локализация около Aприводит к редукции волнового пакета путем про-

ектирования

– > p)1

(

,

где

)

1

(

pпроектирует на линейное многообразие функций

)

1

(

, которое отлично

от нуля только в интервале новой суженной щели A. Отсюда получаем фор-

мулу

)

1

(

(1)

p =

,

[

)

1

(

p

3

]

(2)

3

демонстрирующую, что компонент волновой функции, относящийся к системе

2, остается локализованным точно так же, как и прежде. Это в точности соот-

ветствует результату редукции волнового пакета, предполагаемому как кванто-