Физика пространства - времени
Шрифт:
71*. Измерение энергии фотона
Рис. 111. Измерение энергии фотона.
Пусть некий данный радиоактивный источник испускает фотоны высокой энергии (рентгеновские лучи), характерной для соответствующих радиоактивных ядер. Поэтому точные измерения энергии часто могут быть использованы для выяснения состава даже мельчайшего образца. В установке, схема которой дана на рис. 111, регистрируются лишь такие события, когда срабатывание счётчика A (попадание в него электрона) сопровождается срабатыванием счётчика B (попадание рассеянного фотона). Чему равна энергия падающих фотонов, детектируемых таким способом (в
72*. Энергия и частота фотона
В 1900 г. Макс Планк открыл, что свет частоты (число колебаний в секунду) с необходимостью следует признать состоящим из квантов (выражение Планка) или фотонов (более позднее выражение Эйнштейна), каждый из которых обладает энергией E=h/c^2 (выраженной здесь в единицах массы), где h — универсальный коэффициент пропорциональности, именуемый постоянной Планка. Но как может быть правильной формула Планка, если, как мы теперь знаем, не только E, но и зависит от выбора системы отсчёта, в которой мы наблюдаем свет?
а) Как изменяется энергия фотона при преобразовании Лоренца? Возьмём фотон с энергией E (и импульсом p=E, движущийся в положительном направлении оси х в лабораторной системе отсчёта. Требуется с помощью закона преобразования 4-вектора энергии-импульса найти выражение для энергии E' этого фотона в системе отсчёта ракеты через одни только величины E и r.
б) Определите, как изменяется частота света при преобразовании Лоренца. Говоря конкретнее, пусть отрезок синусоиды («серия вспышек») света распространяется в положительном направлении оси x так что в течение одного метра светового времени мимо начала лабораторной системы отсчёта проходит /c горбов волны. Имеется в виду, что нулевой или «опорный» горб (или вспышка) проходит мимо начала в нулевой момент времени и что начало системы отсчёта ракеты совпадает с началом лабораторной системы в этот же момент. Требуется показать, что координата x горба № n связана с моментом наблюдения (в метрах) соотношением
n
=
c
(t-x)
.
На том же основании в системе отсчёта ракеты получается соотношение
n
=
'
c
(t'-x')
.
Выразите последнюю формулу через лабораторные координаты, пользуясь преобразованием Лоренца (введя параметр относительной скорости r). Насколько можно, упростите полученное выражение, пользуясь формулой
ch
±
sh
=
e
±
из табл. 8, где e — основание натуральных логарифмов: e=2,718281… Сравните полученное выражение для n с формулой для n в лабораторной системе отсчёта и, пользуясь тем, что обе формулы зависят от x и t, найдите простое выражение для ' через и r.
в) Сравните выводы, полученные вами в пунктах (а) и (б). Покажите, что в случае света, распространяющегося в направлении относительного движения двух систем отсчёта, преобразование энергии фотона при переходе между этими системами совпадает с аналогичным преобразованием частоты световой волны. Этот вывод справедлив для произвольного направления распространения света (см. упражнение 75). Итак, если мы связали фотоны со световой волной в одной системе отсчёта, эта связь сохранится во всех других системах. Из теории относительности не следует определённого численного значения постоянной Планка h в формуле, связывающей энергию (в единицах массы) и частоту; E=(h/c^2) . Из опыта следует, что постоянная Планка h равна 6,63·10^3 дж·сек 1). Покажите, что, если энергия измеряется в обычных единицах, связь между энергией и частотой принимает вид
E
обычн
=
h
(энергия
в обычных единицах).(115)
1) Более привычны единицы — грамм, сантиметр и секунда, в которых c=3·10^1 см/сек, h=6,63·10^2 эрг·сек, а g=980 см/сек^2. — Прим. перев.
г) Покажите, что формула, описывающая эффект Комптона (упражнение 70), принимает при этом вид
=
.
1
+
h
(1-cos )
mc^2
(116)
Идея о том, что рассеянная (переизлучённая) волна обладает пониженной частотой, когда электрон получает электрический удар от поля волны фотона, встречала сильное сопротивление в 20-х годах нашего века.
73*. Гравитационное красное смещение
Следующие две задачи предполагают некоторое знакомство с определёнными элементарными фактами теории тяготения:
I. Очень малый объект (либо сферически симметричный объект произвольного радиуса) с массой m притягивает объект с массой m (также малый либо сферически симметричный) с силой F=Gmm/r^2. Здесь r — расстояние между центрами этих объектов, а G - ньютоновская гравитационная постоянная:
G
=
6,67·10^1^1
м
^3
/
сек
^2·
кг
=
6,67·10
см
^3
/
сек
^2·
г
.
II. Работа, необходимая для перенесения пробной частицы единичной массы из точки r в точку r+dr против сил гравитационного притяжения, вызываемых наличием закреплённой массы m, равна
Gm
=
dr
r^2
.
Переходя от обычных единиц энергии к единицам размерности массы, запишем эту работу как
dW
=
Gm
c^2
·
dr
r^2
=
m*
·
dr
r^2
(117)
(работа, отнесённая к единице массы пробной частицы).
III. В этой формуле первый сомножитель, m*=Gm/c^2, имеет очевидный смысл — это масса притягивающего центра, выраженная не в килограммах, а в метрах. Например, масса Земли (m=5,983·10^2 кг) равна в единицах длины mЗемля*=4,44·10^3 м тогда как масса Солнца (m=1,987·10^3 кг) равна mСолнце*=1,47·10^3 м.
IV. Пусть пробная частица находится сначала на расстоянии r от притягивающего центра, а затем уносится на бесконечность. Необходимая для этого работа равна
W
=
m*
r
(118)
из расчёта на единицу массы, содержащейся в пробной частице.
а) Какая часть вашей энергии покоя перейдёт в потенциальную энергию, если вы подниметесь на высоту памятника Вашингтону (555 фут, или 170 м)? Пусть